Ok adesso la velocità del cdm mi torna .

L'angolo è giusto, invece le velocità non mi tornano (non ho capito poi quale sarebbe quella in alto e quale quella in basso...) e non ho capito cosa indichi con .

Cosa si dice in questi casi? Ah, sì... Altre 200 di queste staffette! :D Abbiamo un'asta rigida di lunghezza l e priva di massa ai cui estremi si trovano due punti materiali di massa m ciascuno. L'asta è posta in posizione quasi verticale, appoggiata a una parete, in modo che ci sia soltanto una dis...

Ok allora vedo di concludere. Abbiamo u_z=0 , s_z=0 . Le equazioni delle traiettorie diventano: \gamma_A': \frac{x}{u_x-v_A}=\frac{y}{u_y} , \gamma_B': \frac{x-s_x}{v_B-u_x}=\frac{s_y-y}{u_y} . Risolvendo ottengo x=\frac{(u_x-v_A)(u_x s_y -u_y s_x -s_y v_B)}{u_y(v_A-v_B)} , y=\frac{u_x s_y - u_y s_x...

a) Siano S ed S' i due sistemi inerziali. Nel primo, posso assumere, senza perdita di generalità, che le due velocità \vec v_A e \vec v_B siano entrambe parallele all'asse x (in questo modo semplifico i conti), cioè \vec v_A=v_A \hat x e \vec v_B=v_B \hat x . Assumo inoltre che al tempo t=0 i due co...

Giusto! Vai col 199!

L'energia potenziale è quella di ciascuna coppia di cariche come dici tu, ed è chiaramente corretto anche il calcolo combinatorio. Invece non sono sicuro di aver compreso il seguito del tuo ragionamento: se ho capito bene, ma ne dubito, tu vuoi dire che, essendo nulla la forza agente sul sistema (co...

E se avessimo un triangolo equilatero con cariche ai vertici e una carica al centro?

Allora... ci sono due passaggi che non mi convincono: 1) quando moltiplichi per d \vec r_{ji} dentro la sommatoria, in realtà stai moltiplicando N addendi per N infinitesimi diversi: vuoi cioè passare da kq_j \bigg( \frac{q_1}{r_{j1}^2}\hat r_{j1}+\frac{q_2}{r_{j2}^2}\hat r_{j2}+...\bigg)= \vec 0 a ...

Dimostare che l'energia potenziale di un qualunque sistema di cariche elettriche puntiformi in equilibrio è nulla, avendo fissato lo zero a distanza infinita.