In un'onda elettromagnetica piana e monocromatica nel vuoto, le componenti cartesiane lungo l'asse x dei campi elettrico e magnetico assumono rispettivamente la forma
,
dove c è la velocità della luce nel vuoto e k (diverso da zero [non lo so fare il diverso con il LaTex]) una costante.
a) Si determino le restanti componenti cartesiane di E e B
b) trascurando la forza peso, si dimostri che un elettrone nel campo di quest'onda può compiere moti circolari uniformi, determinandone periodo T e raggio R. Si assuma che la velocità dell'elettrone sia molto minore di c.
c) Assumendo che un elettrone sia assimilabile ad una sferetta di "raggio classico" , si dia una stima della forza in direzione z, esercitata dall'onda sull'elettrone.
BUON LAVORO! =)
Galileiana 2008/2009 (6)
Re: Galileiana 2008/2009 (6)
Fedecart ha scritto:(diverso da zero [non lo so fare il diverso con il LaTex])
''Aoh, ma che sète tutti dè 'a lazio !?'' (cit. autista romano sulla maglia ufficiale dell'IPhO Team)
Re: Galileiana 2008/2009 (6)
a) Mi sembra proprio che vi sia una polarizzazione circolare: i vettori dei campi elettrici e
magnetici appaiono in moto circolare uniforme nel piano (x,y). Detto il modulo del
vettore , formante un angolo con l’asse x, si ha
ed . Poiché , avente modulo , è perpendicolare a si ottiene
e .
Nella direzione di propagazione dell’onda trasversale non abbiamo componenti dei campi e si ha e .
In un certo punto z la velocità angolare è =
b) un esempio mi sembra costituito da un elettrone che gira assieme ai campi con velocità angolare e velocità lineare parallela a . Allora la forza magnetica è nulla e quella elettrica qE diventa centripeta, cioè da cui si ricava r, mentre .
c) La pressione di radiazione è data da p=S/c, dove è il modulo del vettore di Poynting . La forza sull’elettrone investito dall’onda diventa .
magnetici appaiono in moto circolare uniforme nel piano (x,y). Detto il modulo del
vettore , formante un angolo con l’asse x, si ha
ed . Poiché , avente modulo , è perpendicolare a si ottiene
e .
Nella direzione di propagazione dell’onda trasversale non abbiamo componenti dei campi e si ha e .
In un certo punto z la velocità angolare è =
b) un esempio mi sembra costituito da un elettrone che gira assieme ai campi con velocità angolare e velocità lineare parallela a . Allora la forza magnetica è nulla e quella elettrica qE diventa centripeta, cioè da cui si ricava r, mentre .
c) La pressione di radiazione è data da p=S/c, dove è il modulo del vettore di Poynting . La forza sull’elettrone investito dall’onda diventa .